SIKLUS UDARA TERMODINAMIKA

SIKLUS UDARA TERMODINAMIKA



Siklus termodinamika terdiri dari urutan operasi/proses termodinamika, yang
berlangsung dengan urutan tertentu, dan kondisi awal diulangi pada akhir proses.
Jika operasi atau proses dilukiskan pada diagram p-v, akan membentuk lintasan
tertutup. Karena daerah dibawah setiap kurva merupakan kerja yang dilakukan,
sehingga kerja netto dalam satu siklus diberikan oleh daerah yang ditutupi oleh
lintasan, seperti ditunjukkan oleh gambar 1.



Gambar 1. Sebuah siklus termodinamika.

Pengetahuan mengenai siklus termodinamika adalah penting di dalam sistem
pembangkit tenaga (seperti mesin bensin, diesel, turbin gas, dll). Mesin-mesin ini
menggunakan campuran bahan bakar dan udara untuk operasinya. Karena massa
bahan bakar yang digunakan sangat kecil bila dibandingkan dengan massa udara,
sehingga campuran diasumsikan mengikuti sifat-sifat gas sempurna.

Catatan: Jika udara diasumsikan sebagai zat kerja di dalam silinder mesin, siklus disebut
siklus udara.

Asumsi-asumsi pada siklus termodinamika

Analisis pada semua siklus termodinamika (atau siklus udara) didasarkan atas
asumsi-asumsi:

1. Gas di dalam silinder mesin adalah gas sempurna, yaitu mengikuti hukum gas
dan kalor spesifik konstan.
2. Konstanta fisika gas di dalam silinder mesin adalah sama dengan udara pada
temperatur biasa.



3. Semua proses kompresi dan ekspansi adalah adiabatik, dan terjadi tanpa
adanya gesekan internal.
4. Panas diberikan dengan adanya kontak antara gas panas dengan silinder
pada tempat tertentu selama proses. Dengan cara yang sama panas dibuang
dengan adanya kontak antara gas dingin dengan silinder pada tempat
tertentu.
5. Siklus dianggap tertutup, dan udara yang sama digunakan kembali untuk
mengulangi siklus.
6. Tidak ada reaksi kimia terjadi di dalam silinder mesin.


Klasifikasi Siklus Termodinamika

Siklus termodinamika, secara umum, bisa diklasifikasikan kedalam dua tipe:

1. Siklus reversibel,
2. Siklus irreversibel.


Siklus Reversibel

Sebuah proses, dimana perubahan dalam arah sebaliknya, akan membalik
proses seutuhnya, dikenal dengan proses reversibel. Sebagai contoh, jika selama
proses termodinamika dari keadaan 1 ke 2, kerja yang dilakukan oleh gas adalah W1-
2, dan kalor yang diserap adalah Q1-2. Sekarang jika kerla dilakukan pada gas sebesar
W1-2 dan mengeluarkan kalor sebesar Q1-2, kita akan membawa sistem kembali dari
keadaan 2 ke 1, proses disebut reversibel.

Pada proses reversibel, seharusnya tidak ada kerugian panas karena gesekan,
radiasi atau konduksi, dsb. Siklus akan reversibel jika semua proses yang
membentuk siklus adalah reversibel. Maka pada siklus reversibel, kondisi awal
dicapai kembali pada akhir siklus.

Siklus Ireversibel

Sebagaimana telah disebut di atas bahwa jika perubahan dalam arah
sebaliknya, akan membalik proses seutuhnya disebut sebagai proses reversibel.
Tetapi jika perubahan tidak membalik proses, maka disebut proses ireversibel. Pada
proses ireversibel, terjadi kerugian panas karena gesekan, radiasi atau konduksi.


Dalam keadaan di lapangan, sebgai besar proses adalah ireversibel. Penyebab
utma ireversibel adalah : (1) gesekan mekanik dan fluida, (2) ekspansi tak tertahan,
(3) perpindahan panas dengan perbedaan temperatur tertentu. Lebih jauh, gesekan
akan merubah kerja mekanik menjadi panas. Panas ini tidak bisa dirubah kembali
dalam jumlah yang sama ke dalam kerja mekanik. Sehingga jika ada gesekan di
dalam proses maka proses adalah ireversibel. Sebuah siklus adalah ireversibel jika
ada proses ireversibel pada proses-proses pada siklus tersebut. Maka pada siklus
ireversibel, kondisi awal tidak didapati pada akhir siklus.

Reversibilitas Proses Termodinamika

1. Isothermal dan Adiabatik
Perlu dicatat bahwa proses atau siklus penuh adalah hal yang ideal. Dalam
keadaan sebenarnya, operasi isotermal atau adiabatik lengkap tidak dicapai. Namun
demikian keadaan ini bisa diperkirakan. Alasan dari hal tersebut adalah tidak
mungkin mentransfer kalor pada temperatur konstan pada operasi isotermal. Lebih
jauh, adalah tidak mungkin membuiat silinder non-konduksi pada proses adiabatik.
Pada keadaan sebenarnya, proses isotermal bisa dicapai jika proses begitu lambat
sehingga kalor yang diserap atau dilepaskan pada laju dimana temperatur tetap
konstan. Dengan cara yang sama, proses adiabatik bisa dicapai jika proses terjadi
dengan sangat cepat sehingga tidak ada waktu bagi kalor untuk masuk atau
meninggalkan gas.

Dengan pandangan tersebut, proses isotermal dan adiabatik dianggap sebagai
proses reversibel.


2. Volume konstan, tekanan konstan dan pvn konstan
Kita tahu bahwa temperatur benda panas, yang memberikan panas, tetap
konstan selama proses, temperatur zat kerja akan bervariasi ketika proses
berlangsung. Dalam pandangan ini, ketiga operasi di atas adalah ireversibel. Tetapi
hal ini bisa dibuat mendekati reversibilitas dengan memanipulasi temperatur benda
panas bervariasi sehingga pada setiap tingkatan temperatur zat kerja tetap konstan.

Dalam hal ini, proses volume konstan, tekanan konstan dan pvn konstan
dianggap sebagai proses reversibel.


3. Throttling



Proses ini adalah ireversibel, karena selalu ada kerugian kalor karena gesekan
ketika zat kerja melewati orifis yang sempit.




Hubungan antara Siklus dan Mesin

Dalam pelajaran teori mesin kalor, diasumsikan bahwa fluida kerja digunakan
berulang-ulang di dalam silinder. Kita sebut bahwa fluida melakukan satu siklus
ketika fluida tersebut melalui berbagai proses yang berbeda dan kembali ke keadaan
awal.

Namun fluida kerja pada mesin sebenarnya tidak mengalami siklus penuh, dan
beroperasi pada siklus terbuka. Tetapi untuk kesederhaan analisis, kita
mempelajarinya sebagai sebuah siklus tertutup (siklus ideal), dimana mendekati
keadaan siklus terbuka.

Kerja Mesin Ideal

Mesin ideal bisa didefinisikan sebagai
suatu peralatan yang menghasilkan kerja (yaitu
tenaga) secara kontinyu dengan bantuan fluida
kerja, dimana fluida kerja mengalami proses
siklik. Hal ini dilakukan dengan bantuan piston
dan silinder seperti ditunjukkan gambar 2.

Pada umumnya, susunan piston dan
silinder sebuah mesin ideal disusun oleh siklus
dari proses-proses berikut:

1. Udara di silinder dipanaskan dengan
bantuan sumber eksternal yang akan
menaikkan temperatur dan tekanan udara
tersebut.
2. Udara berekspansi karena tekanan dan temperatur yang lebih tinggi. Sebagai
hasilnya, kerja dihasilkan oleh gas.
3. Udara kemudian membuang sebagian panas ke sumber eksternal. Kemudian
udara kembali ke keadaan awal.
4. Udara kemudian di kompresi di dalam silinder. Untuk itu kerja dilakukan oleh
udara.






Gambar 2. Mesin Ideal.


Istilah-istilah Penting pada Siklus Termodinamika

1. Cylinder bore
Diameter silinder, dimana piston bergerak, dikenal dengan istilah ”cylinder bore”.


2. Panjang langkah
Piston bergerak di dalam silinder karena rotasi engkol. Posisi paling atas disebut
”titik mati atas” (TMA) dan posisi paling bawah disebut ”titik mati bawah” (TMB).
Jarak antara TMA dengan TMB disebut panjang langkah atau langkah/stroke.


3. Volume Clerance
Volume yang ditempati oleh fluida kerja, ketika piston mencapai titik mati atas
disebut volume clearance. Biasanya ditulis dengan simbol (vc).


4. Volume Langkah
Volume sapuan oleh piston ketika bergerak antara TMA dan TMB disebut volume
sapuan, volume perpindahan atau volume langkah. Secara matematik volume
sapuan:

vs = luas penampang piston X panjang langkah

ld X X4p2=

dimana, d = diameter piston


5. Volume Silinder Penuh
Volume yang ditempati oleh fluida kerja ketika piston berada pada titik mati
bawah disebut volume silinder penuh. Secara volume silinder penuh sama
dengan jumlah volume clearance ditambah dengan volume sapuan.


6. Rasio Kompresi
Perbandingan volume silinder penuh terhadap volume clearance disebut rasio
kompresi. Secara matematis:

csccsvvvvvr+=
+
=1

Catatan : Istilah ini juga disebut rasio ekspansi.


7. Tekanan Efektif Rata-rata



Pada kenyataannya, tekanan di dalam silinder berubah-rubah sesuai dengan
posisi piston. Untuk memudahkan perhitungan, kita perlu tekanan efektif rata-
rata, yang didefinisikan sebagai tekanan konstan yang bekerja pada piston
selama langkah kerja, yang akan menghasilkan jumlah kerja yang sama, seperti
yang dihasilkan oleh tekanan aktual yang bervariasi, yang dihasilkan selama
siklus. Secara matematik, tekanan efektif rata-rata:

= kerja yang dilakukan

volume perpindahan




Efisiensi Siklus

Didefinisikan sebagai rasio kerja yang dilakukan terhadap kalor yang disuplai
selama siklus. Secara matematik, efisiensi siklus:

diberikan yangkalor
dilakukan yang kerja.=

Karena kerja yang dilakukan selama satu siklus adalah sama dengan kalor
yang diberikan dikurangi dengan kalor yang dilepaskan, efisiensi siklus bisa juga
dinyatakan:

diberikan yangkalor
dilepaskan yangkalor -diberikan yangkalor .=

Catatan: 1. Efisiensi, seperti yang diberikan di atas, adalah efisiensi teoritis siklus.
Karena itu disebut juga efisiensi termal teoritis.

2. Tidak memasukkan kerugian-kerugian yang ada pada keadaan
sebenarnya ketika mesin sedang berjalan.

3. Untuk membandingkan efisiensi termodinamik siklus, udara diasumsikan
sebagai zat kerja di dalam silinder mesin. Selanjutnya, udara
diasumsikan mempunyai sifat gas sempurna. Efisiensi yang diperoleh
disebut juga sebagai efisiensi standar udara. Atau disebut juga
efisiensi ideal.

Jenis-jenis Siklus Termodinamika

Ada banyak siklus termodinamika, namun siklus-siklus berikut termasuk siklus
penting yang akan dibahas lebih lanjut.

1. Siklus Carnot.



2. Siklus Stirling.
3. Siklus Ericsson.
4. Siklus Joule.
5. Siklus Otto.
6. Siklus Diesel.
7. Siklus pembakaran dual.


Siklus Carnot

Siklus ini dibuat oleh Carnot, yang merupakan ilmuwan pertama yang
menganalisis permasalahan efisiensi mesin kalor. Pada siklus Carnot, zat kerja
melakukan operasi siklus yang terdiri dari dua operasi termal dan dua operasi
adiabatik. Diagram p-v dan T-s dari siklus ditunjukkan gambar 3a dan b.



Gambar 3. Siklus Carnot.

(a). Diagram p-v. (b) Diagram T-s. (c) Piston dan silinder mesin.

Mesin yang dibayangkan oleh Carnot mempunyai udara (yang dianggap mempunyai
sifat seperti gas sempurna) sebagai zat kerja yang berada di dalam silinder dimana
terdapat piston A yang bergerak tanpa gesekan. Dinding silinder dan piston adalah
non-konduktor, tetapi dasar silinder B adalah konduktor dan ditutup oleh penutup
terisolasi IC. Mesin diasumsikan bekerja diantara dua sumber dengan kapasitas yang
tak terbatas, satu pada temperatur tinggi dan yang lainnya pada temperatur rendah.


Sekarang kita lihat empat tingkat siklus Carnot. Misalkan mesin berisi m kg
udara pada kondisi awal yang ditunjukkan oleh titik 1 pada diagram p-v dan T-s.
Pada titik ini, p1
adalah tekanan, T1
adalah temperatur dan v1
adalah volume udara.

Tingkat Pertama

Sumber dengan temperatur tinggi (hot body, H.B) dipasangkan ke dasar
silinder B. Udara akan berekspansi pada temperatur konstan T1, dari v1
ke v2.
Artinya, temperatur T2
sama dengan T1. Ekspansi isotermal ditunjukkan oleh kurva
1-2 pada diagram p-v dan T-s pada gambar 5.3 (a) dan (b). Perlu dicatat bahwa
kalor yang diberikan semuanya diserap oleh udara, dan dimanfaatkan untuk
menghasilkan kerja luar.

Kalor yang diberikan = Kerja yang dilakukan pada ekspansi isotermal

...
.
...
.
=...
.
...
.
=
12112111lnlnvvmRTvvvpQ ...(111 mRTvp=Q)

rmRTQln11= ...ekspansi) rasio (
12==
vvrQ

Tingkat kedua

Sumber panas diangkat dari dasar silinder B dan tutup IC tetap dipasang. Udara
dibiarkan berekspansi secara adiabatik. Ekspansi adiabatik ditunjukkan oleh kurva 2-
3 pada diagram p-v dan T-s. Temperatur udara turun dari T2
ke T3. Karena tidak ada
kalor yang diserap atau dilepaskan ke udara, maka penurunan energi dalam:

= kerja yang dilakukan oleh udara

11323322-
-
=
-
-
=
..mRTmRTvpvp ... ) (mRTpv=Q

1)(32-
-
=
.TTmR ... ) (21TT=Q

Tingkat ketiga

Sekarang angkat penutup IC dari dasar silinder dan pasangkan sumber dingin (cold
body, CB). Udara dikompresi pada temperatur konstan T3
dari v3
ke v4. Artinya
temperatur T4
sama dengan T3. Kompresi isotermal ini ditunjukkan oleh kurva 3-4
padadiagram p-v dan T-s. Terlihat bahwa selama proses ini, kalor yang dilepaskan
ke sumber dingin sama dengan kerja yang dilakukan udara.


. Kalor yang dilepaskan = kerja yang dilakukan udara

43332lnvvvpQ=

433lnvvmRT= ... ) (mRTpv=Q

rmRTln3= ...) kompresi rasio (
43==
vvrQ

Catatan: rasio ekspansi dan kompresi harus sama, jika tidak sklus tidak akan
tertutup.

Tingkat keempat

Sekarang pasang lagi penutup IC pada dasar silinder B, dan udara akan mengalami
kompresi secara adiabatik. Kompresi adiabatik ditunjukkan oleh kurva 4-1 pada
diagram p-v dan T-s. Temperatur udara naik dari T4
ke T1. Karena tidak ada kalor
yang diserap atau dilepaskan oleh udara sehingga:

Kenaikan energi dalam = kerja yang dilakukan udara

11414411-
-
=
-
-
=...mRTmRTvpvpU ... ) (mRTpv=Q

1)(31-
-
=
.TTmR ... ) (43TT=Q



Kita lihat dari penjelasan di atas bahwa penurunan energi dalam selama ekspansi
adiabatik 2-3 sama dengan kenaikan energi dalam selama kompresi adiabatik 4-1.
Karena itu efek netto keseluruhan siklus adalah nol. Kita tahu bahwa:

Kerja yang dilakukan = Kalor yang diberikan – Kalor yang dilepaskan

rmRTrmRTlnln21-=

)(ln21TTrmR-=

dan efisiensi:

rmRTTTrmRln)(lndiberikan yangkalor
dilakukan yang kerja131-
==.


131311TTTTT-=
-
=

Dari kompresi adiabatik:

1132231--
..
.
..
.=...
.
...
.
=
..rvvTT

...adiabatik) kompresi rasio dimana(
23==rvv

.
123111-
..
.
..
.-=-=
..rTT

Catatan:

1. Dari persamaan di atas, terlihat bahwa efisiensi siklus Carnot naik dengan naiknya T1
atau turunnya T3. Dengan kata lain, kalor harus diambil dari temperatur yang setinggi
mungkin dan dilepaskan ke temperatur yang serendah mungkin. Perlu dicatat bahwa
efisiensi 100% hanya bisa dicapai hanya jika T3
mencapai 0 mutlak, namun adalah tidak
mungkin mencapai ini di dalam kondisi sebenarnya.
2. Perlu diketahui bahwa adalah tidak mungkin membuat mesin bekerja dengan siklus
Carnot. Alasan sederhana untuk ini adalah bahwa ekspansi isotermal 1-2 harus
dilakukan sepelan mungkin supaya udara selalu mempunyai temperatur T1. Serupa
dengan ini, kompresi isotermal 3-4 juga harus dilakukan dengan sangat lambat. Tetapi
ekspansi adiabatik 2-3 dan kompresi 4-1 harus dilakukan secepat mungkin supaya
tercapai kondisi adiabatik yang ideal. Namun pada keadaan nyata, perubahan kecepatan
mesin yang drastis adalah tidak mungkin. Lebih jauh, adalah tidak mungkin secara
sempurna menghilangkan gesekan antara komponen-komponen yang bergerak pada
mesin dan juga menghilangkan kerugian-kerugian kalor karena konduksi, radiasi dan
sebagainya. Jadi jelas bahwa adalah tidak mungkin untuk merealisasikan mesin Carnot
ini. Namun bagaimanapun, mesin imajiner ini tetap digunakan sebagai pembanding
untuk mesin-mesin kalor lainnya.